So, meine Damen und Herren, herzlich willkommen.

Jetzt haben wir uns schon ein ganz klein bisschen hier verspätet, aber gut.

Vielleicht zunächst eine kleine organisatorische Ankündigung.

Freitag haben wir ja auch Vorlesung noch, nachmittags um zwei.

Und es könnte sein, ich will es nicht hoffen, aber es könnte sein, dass ich zu spät komme.

Ja, ich bin vormittags noch in Stuttgart auf so einer Sitzung und dann springe ich in den Zug,

wenn der Bahnhof dort nicht bestreikt wird.

Ich meine, dann ist eh zu spät.

Und dann bin ich, weiß ich nicht wann, um halb 20 vor zwei in Nürnberg und dann,

ja der Gunnar fährt mich, also das ist dann kein Problem.

Das macht er in fünf Minuten.

Sehr dynamischer Fahrer.

Okay, nichtsdestotrotz, laufen Sie bitte nicht weg, ich komme schon.

Nur im schlimmsten aller schlimmen Fälle, wenn jetzt partout überhaupt nichts mehr geht

im Zug, dann wird es ein bisschen eng.

Aber ich komme.

Gut, so.

So viel dazu.

So, letztes Mal haben wir begonnen uns über die Kinetik der Massenpunktsysteme Gedanken zu machen.

Sieht einer die Kreide?

Ah, hier.

Okay.

Und ich will noch mal ganz kurz das Wesentliche hier wiederholen.

Dass wir uns da gerade wieder ein bisschen eindenken können in die Geschichte.

Um was ging es da?

Es ging noch darum Folgendes, dass wir hier eins, zwei, drei viele verschiedene Massepunkte

haben.

Diese Massepunkte, die haben natürlich alle verschiedene Massen im Allgemeinen.

Und natürlich verschiedene Ortsvektoren.

So hatten wir das bezeichnet.

Und zwischen den Massepunkten wirken Wechselwirkungskräfte, die sind entgegengesetzt gleich groß.

Also zum Beispiel hier F1,2, F2,1 und so weiter.

F2,3, F3,2 und so weiter und sofort.

F1,3 und F3,1.

Und es wirken eben möglicherweise noch äußere Kräfte hier auf die einzelnen Massen.

Die will ich hier mal vielleicht mit einfach F1, F2, F3 bezeichnen.

Und dann hatten wir Folgendes eingeführt.

Wir hatten zunächst mal uns überlegt, wo liegt der Massenmittelpunkt dieses Systems

von Massen.

Der Ortsvektor groß R und der gibt sich aufs 1 durch die Gesamtmasse und dann Summe Ri

Mi.

Vielleicht sagen wir hier noch die Gesamtmasse schnell.

Ist die Summe aller Massen.

Und dann hatten wir festgestellt, also das wäre jetzt hier praktisch vielleicht dieser

Punkt hier, mit diesem Ortsvektor groß R zum Massenmittelpunkt, Schwerpunkt.

Und dann hatten wir uns zunächst mal überlegt, wie sieht der Impuls aus dieses Systems.

Den Impuls hatten wir mit P bezeichnet und haben dann festgestellt, okay, die Summe der

einzelnen Impulse dieser einzelnen Massen hier lässt sich jetzt eben darstellen als

der Impuls, den ein äquivalenter Massenpunkt hätte, der die Gesamtmasse in sich vereinigt

und sich mit der Geschwindigkeit des Schwerpunkts bewegt.